Работа по перемещению заряда в электрическом поле

История развития электрического поля

Основными вехами истории развития учения о данном явлении являются следующие открытия:

  • 1773 г. – французский астроном Ж.Л. Лангранж впервые применяет такое понятие, как «потенциал». Примененное относительно небесных тел это понятие в дальнейшем стало широко использоваться в физике.
  • 1785 – Шарль Кулон сформулировал названный позднее его именем закон, описывающий взаимодействие заряженных частиц;
  • 1812 – французский физик С.М. Пуассон применил понятие «потенциал» в описании электрических, электромагнитных процессов и явлений;
  • 1819 – датский физик Х.К. Эрстед опытным путем показал влияние протекающего по проводнику тока на отклонение магнитной стрелки, происходящее под воздействием образующегося вокруг него электрополя;
  • 1827 – Г. Омом сформулирован названный его именем основной закон электротехники, описывающий соотношение основных характеристик протекающего по проводнику электрического тока (напряжения, силы, сопротивления);
  • 1831 – М. Фарадей, ученик известного британского ученого Гемфри Дэви, в своем труде по электромагнетизму описывает взаимодействие двух составляющих электромагнитного поля;
  • 1873 –Д.К. Максвелл издает свой знаменитый фундаментальный труд «Трактат об электричестве и магнетизме», в котором ученый подробно описывает взаимодействие электрического и магнитного полей, приводит уравнения, описывающие их закономерность.

Д.К. Максвелл

Как устроено и действует электрическое поле

Проводники и диэлектрики в электрополях

Взаимодействие электрического поля на проводники и диэлектрики вследствие их разной электропроводности отличается:

  • Если в электростатическое поле, образованное двумя плоскостями, внести проводник, под воздействием кулоновских сил находящиеся в нем заряды сконцентрируются на его поверхности. В это же самое время внутри проводника возникнет собственное поле, вектор напряженности которого противоположен, а модуль равен аналогичной характеристике внешнего. Вследствие этого проводник, несмотря на внешнее воздействие на него, будет оставаться нейтральным. Данное свойство широко используют для защиты приборов от воздействия на них электрического и магнитного полей.
  • Если такие же манипуляции произвести с диэлектриком, образующееся внутри него поле будет иметь модуль напряженности меньше, чем внешнее. Соотношение модуля напряженности внутреннего и внешнего полей является постоянным для каждого диэлектрического материала значением, его принято называть диэлектрической проницаемости.

Также в диэлектриках в данной ситуации наблюдается такое явление, как поляризация – ограниченное перемещение связанных зарядов или диполей.

На заметку. Реальным примером системы, состоящей из двух разноименно заряженных пластин, является электролитический конденсатор с небольшой емкостью. Внутри этого элемента при его зарядке будет создаваться однородное электрополе.

Конденсатор

Статическое распределение зарядов

Самый простой электростатический (однородный) вид данного явления образуется двумя неподвижными заряженными частицами сферической формы и графически обозначается силовыми линиями, направленными от положительного заряда к отрицательному.

Об однородном электрическом поле

Сложная конфигурация распределения силовых линий затрудняет вычисления, создание работоспособных конструкций с заданными параметрами. Проблему решают с применением двух пластин с разными зарядами. В центральной части такого сооружения сохраняется параллельность (одинаковые амплитудные значения) векторов напряженности.

Однородное поле, положительный (а) и отрицательный (б) точечные заряды

Практический пример однородного электрического поля – пластины типового конденсатора. Даже при сворачивании в спираль функциональных компонентов типовых радиодеталей сохраняется единство физических параметров большей части рабочего объема. Симметричность нарушается на краях, однако с учетом малых размеров соответствующими незначительными воздействиями можно пренебрегать. В точечных зарядах радиальные линии направлены в стороны для положительного и к центру для отрицательного потенциала, соответственно.

Что такое потенциал

Разница потенциалов перемещает заряженную частицу. Однако справедливо и обратное утверждение. По выполненным затратам определяют количество энергии, которую надо использовать на соответствующее передвижение. В базовых понятиях оперируют единичным положительным зарядом.

Заряды с разными потенциалами

На левом рисунке (1) изображены заряды со сравнительно небольшим энергетическим запасом. На правом (2) – показано измененное расположение силовых линий при увеличении потенциала.

Повышение напряженности допустимо только до определенного уровня, ограниченного диэлектрическими характеристиками материала (среды). При определенном значении происходит пробой между точками с разными потенциалами. Примеры – молния, короткое замыкание. При q1=q2 поле отсутствует.

Силы и их действие на заряженную частицу

На заряженный электрон, воздействует сила с некоторым ускорением, заставляя его перемещаться все быстрее и быстрее. Этой силой совершается работа по передвижению электрона.

Силовые линии – это воображаемые очертания, которые возникают вокруг зарядов (определяется электрическим полем), и если мы поместим какой-либо заряд в эту область, он испытает силу.

Свойства силовых линий:

  • путешествуют с севера на юг;
  • не имеют взаимных пересечений.

Почему у двух силовых линий не возникает пересечений? Потому что не бывает этого в реальной жизни. То, о чём говорится, является физической моделью и не более. Физики изобрели её для описания поведения и характеристик электрического поля. Модель очень хороша при этом. Но помня, что это всего лишь модель, мы должны знать о том, для чего такие линии нужны.

Силовые линии демонстрируют:

  • направления электрических полей;
  • напряженность. Чем ближе линии, тем больше сила поля и наоборот.

Если нарисованные силовые линии нашей модели пересекутся, расстояние меж ними станет бесконечно малыми. Из-за силы поля, как формы энергии, и из-за фундаментальных законов физики это невозможно.

§ 84. Потенциал электростатического поля. Разность потенциалов.

Тело,
находящееся в потенциальном поле сил
(а электростатическое поле является
потенциальным), обладает потенциальной
энергией, за счет которой силами поля
совершается работа (см. §12). Как из­вестно
(см. (12.2)), работа консерватив­ных сил
совершается за счет убыли по­тенциальной
энергии. Поэтому работу

(83.1)
сил электростатического поля мож­но
представить как разность потенциаль­ных
энергий, которыми обладает точечный
заряд Q
в начальной и конечной точках поля
заряда Q:

откуда
следует, что потенциальная энер­гия
заряда Q
в поле заряда Q
равна

Она,
как и в механике, определяется не
однозначно, а с точностью до произволь­ной
постоянной С.
Если
считать, что при удалении заряда в
бесконечность (r->)
потенциальная энергия обращается в
нуль (U=0),
то С=0
и потенциальная энергия заряда Q,
находящегося в поле заряда Q
на расстоянии rот
него, равна

Для
одноименных зарядов QQ>0
и по­тенциальная энергия их взаимодействия
(отталкивания) положительна, для
разно­именных зарядов QQ<0
и потенциаль­ная энергия их взаимодействия
(притяже­ния) отрицательна.

Если
поле создается системой nточеч­ных
зарядов Q1,
Q2,
…, Qn,
то
работа электростатических сил, совершаемая
над зарядом Q,
равна алгебраической сумме работ сил,
обусловленных каждым

из
за­рядов в отдельности. Поэтому
потенциаль­ная энергия Uзаряда
Q,
находящегося в этом поле, равна сумме
его потенциаль­ных энергий Ui,
создаваемых
каждым из зарядов в отдельности:

Из
формул (84.2) и (84.3) вытекает, что отношение
UQне
зависит от Qи
является поэтому энергетической
харак­теристикой электростатического
поля,
на­зываемой
потенциалом:

=U/Q.
(84.4)

Потенциал

в какой-либо точке элек­тростатического
поля есть физическая ве­личина,
определяемая потенциальной энергией
единичного положительного за­ряда,
помещенного в эту точку.

Из
формул (84.4) и (84.2) следует, что потенциал
поля, создаваемого точечным зарядом Q,
равен

Работа,
совершаемая силами элек­тростатического
поля при перемещении заряда Q
из точки 1
в точку 2
(см.
(84.1), (84.4), (84.5)), может быть представлена
как

A12==U1-U2=Q(1-2),
(84.6) т. е. равна произведению
перемещаемого заряда на разность
потенциалов в началь­ной и конечной
точках. Разность
потенци­алов
двух
точек 1
и 2
в
электростатиче­ском поле определяется
работой, соверша­емой силами поля,
при перемещении единичного положительного
заряда из точки 1
в точку 2.

Работа
сил поля при перемещении за­ряда Q
из точки 1
в точку 2
может
быть записана также в виде

Приравняв (84.6) и
(84.7), придем к вы­ражению для разности
потенциалов:

где
интегрирование можно производить вдоль
любой линии, соединяющей началь­ную
и конечную точки, так как работа сил
электростатического поля не зависит
от траектории перемещения.

Если
перемещать заряд Q
из произ­вольной точки за пределы
поля, т. е. в бес­конечность, где по
условию потенциал ра­вен нулю, то
работа сил электростатиче­ского поля,
согласно (84.6),

A=Q,

Таким
образом, потенциал

физическая величина, определяемая
работой по пере­мещению единичного
положительного за­ряда при удалении
его из данной точки в бесконечность.
Эта работа численно рав­на работе,
совершаемой внешними силами (против
сил электростатического поля) по
перемещению единичного положительного
заряда из бесконечности в данную точку
поля.

Из
выражения (84.4) следует, что еди­ница
потенциала — вольт
(В):
1В есть потенциал такой точки поля, в
которой заряд в 1 Кл обладает потенциальной
энергией 1 Дж (1В=1Дж/Кл). Учиты­вая
размерность вольта, можно показать, что
введенная в § 79 единица напряжен­ности
электростатического поля дейст­вительно
равна 1 В/м: 1Н/Кл=1Н• м/(Кл•м)=1 Дж/(Кл•м)=1
В/м.

Из
формул (84.3) и (84.4) вытекает, что если поле
создается несколькими за­рядами, то
потенциал поля системы за­рядов равен
алгебраической
сумме
потен­циалов полей всех этих зарядов:

Работа сил электростатического поля

Работа может зависеть, в общем случае, как от положения начала и окончания пути, так и формы пути. Однако электрическое поле статичных зарядов обладает такой особенностью, что работа его сил на пути между двумя произвольными точками зависит только от положения этих точек и не зависит о формы пути. Силовые поля, которые обладают таким свойством, называют потенциальными или консервативными. От сюда следует, что работа консервативного поля на любом замкнутом пути равна нулю. Вообще говоря, поле произвольного вектора $\overrightarrow{A}$ (не зависимо от его физического смысла) является потенциальным полем только в том случае, если при всяком выборе замкнутого пути интегрирования выполняется равенство:

Интеграл, представленный в левой части уравнения (3), называют циркуляцией некоторого произвольного вектора $\overrightarrow{A}$ вдоль пути $L$. Таким образом, получаем, что циркуляция вектора напряженности по любому замкнутому контуру равна нулю:

Из условия (4) для вектора напряженности поля следует, непрерывность тангенциальных составляющих напряженности (в отличие от нормальных составляющих). Это значит, что компоненты напряженности, которые являются касательными к выбранной любой поверхности во всякой ее точке, имеют по обе стороны поверхности равные значения.

Рассмотрим работу (dA) сил электростатического поля по перемещению элементарного заряда $dq$ на малом отрезке $ds$. Она равна:

где $dr$ — проекция перемещения пробного заряда на радиус-вектор $\overrightarrow{r}$, который провели из заряда (Q) — источника поля. Из уравнения (4) следует, что работа, которую совершает поле, при перемещении заряда $q$ из точки $R_1\ в\ точку\ R_2\ $по пути $L$ равна:

Мы получили, что работа сил электростатического поля зависит только от конечного и начального положений точек пути, не зависит от его формы. Следовательно, поле неподвижного точечного заряда консервативно. Сумма потенциальных полей есть также консервативное поле, следовательно, работа результирующего поля не будет зависеть от формы пути. Интегральное условие потенциальности поля (3) можно преобразовать в дифференциальное:

Или для вектора напряженности имеем:

Напомним, что $rot\ \overrightarrow{E}=\overrightarrow{\nabla }\times \overrightarrow{E}=\left| \begin{array}{ccc}
\overrightarrow{i} & \overrightarrow{j} & \overrightarrow{k} \\
\frac{\partial}{\partial x} & \frac{\partial}{\partial y} & \frac{\partial}{\partial z} \\
E_x & E_y & E_k \end{array}
\ \right|.$

Пример 1

Задание: Точечные заряды $q_1$ и $q_2$ находятся на расстоянии $r_1$ друг от друга. Какую работу надо совершить силам поля, чтобы второй заряд оттолкнулся от первого и удалился на бесконечность?

Решение:

Работа, которую совершает поле по перемещению точечного заряда, равна:

\

Если второй заряд перемещается на бесконечность, то выражение для работы поля примет следующий вид:

\

Ответ: Работа сил поля равна $A=kq_1q_2\frac{1}{R_1}.$

Пример 2

Задание: Поле создается двумя одноименно заряженными бесконечными длинными нитями (линейная плотность заряда равна $\tau $), расстояние между нитями равно $d_1$. Найдите, работу на единицу длины ($A_l$), которую необходимо совершить, чтобы сдвинуть нити до расстояния $d_2$ (рис.1).

Рис. 1

Решение:

Допустим, что одна нить остается неподвижной, двигаем только правую нить. Она перемещается из положения $AA’$ в положение $ВВ’$. Для того, чтобы уменьшить расстояние между нитями необходимо совершить работу против сил поля ($A’$), так как мы помним, что нити одноименно заряжены и, следовательно, они отталкиваются. Такая работа будет равна по модулю и противоположна по знаку работе сил поля($A$).

В качестве основы для решения используем формулу, которая определяет работу поля:

\

Перепишем формулу для работы применительно к условиям задачи:

\

где q-заряд нити, которую перемещают в поле, значит это заряд правой нити, который можно найти, зная линейную плотность распределения заряда, а именно:

\

где l — длина нити.

В формуле (2.2) $E\ \left(x\right)$ — напряженность поля, которое создает левая нить (стационарная) и она равна (поле бесконечно длинной нити):

\

Подставляем (2.3) и (2.4) в формулу (2.2), получим:

\

Так как нам в задаче требуется найти работу на единицу длины, то разделим получившийся результат на длину нити (l), получим:

\

Ответ: Работа будет равна: $A_l=\frac{{\tau }^2}{2\pi {\varepsilon }_0}{ln \left(\frac{d_1}{{\ d}_2}\right)\ }$

Что такое потенциал?

Потенциалом называется энергия, которая затрачивается на передвижение заряженной частицы из первой точки, имеющей нулевой потенциал во вторую точку.

Разность потенциалов меж пунктами А и Б – это работа, производимая силами для передвижения некоего положительного электрона по произвольной траектории из А в Б.

Чем больший потенциал у электрона, чем больше плотность потока на единицу площади. Такое явление подобно гравитации. Чем больше масса, тем больше потенциал, тем интенсивнее и плотнее гравитационное поле на единицу площади.

Небольшой заряд с низким потенциалом, с прореженной плотностью потока показан на следующем рисунке.

А ниже показан заряд с большим потенциалом и плотностью потока.

Например: во время грозы электроны истощаются в одной точке и собираются в другой, образуя электрическое поле. Когда сила станет достаточной, чтобы сломать диэлектрическую проницаемость, получается удар молнии (состоящий из электронов). При выравнивании разности потенциалов электрическое поле разрушается.

Электростатическое поле

Такой вид поля создается неподвижными зарядами. Подразумевается поддержание определенной напряженности, не меняющейся на протяжении определенного времени.

Формулы для пояснения постоянства выполненной работы

Чтобы переместить заряд из первой точки во вторую, нужно учесть изменение расстояния r1 и r2. Понятно, что в данном случае не имеет значения траектория пути. В итоговой формуле нет косинуса угла. Кроме дистанции, остались только параметры потенциала вместе с постоянными величинами (π, e0).

Нижние рисунки демонстрируют равенство работ по перемещению заряда из «А» в «Б» по разным путям. В правой части показан пример с возвращением в исходную точку. Несмотря на отличия по отдельным отрезкам траектории (А1≠А2≠А3), итоговый результат будет равен нулю.

К сведению. Приведенные отношения характерны для статического поля в идеальных условиях. Изменяющиеся во времени силовые параметры и внешние воздействия оказывают влияние на итоговый результат (расчетный и практический).

Электроемкость. Конденсатор. Емкость плоского конденсатора. Последовательное и параллельное соединение конденсаторов. Энергия электрического поля в вакууме и в диэлектрике.

Электрическая
ёмкость
 —
характеристика проводника, мера его
способности накапливать электрический
заряд.
В теории электрических цепей ёмкостью
называют взаимную ёмкость между двумя
проводниками; параметр ёмкостного
элемента электрической схемы,
представленного в виде двухполюсника.
Такая ёмкость определяется как отношение
величины электрического заряда к разности
потенциалов между
этими проводниками.

В Международной
системе единиц (СИ) ёмкость
измеряется в фарадах.
В системе СГС в сантиметрах.

Для
одиночного проводника ёмкость равна
отношению заряда проводника к его
потенциалу в предположении, что все
другие проводникибесконечно удалены
и что потенциал бесконечно удалённой
точки принят равным нулю. В математической
форме данное определение имеет вид

 где —заряд, —
потенциал проводника.

Ёмкость
определяется геометрическими размерами
и формой проводника и электрическими
свойствами окружающей среды (её
диэлектрической проницаемостью) и не
зависит от материала проводника. К
примеру, ёмкость проводящего шара (или
сферы) радиуса R равна
(в системе СИ):

где ε — электрическая
постоянная, ε — относительная
диэлектрическая проницаемость.

Известно,
что 

Так
как ,
то подставив сюда найденный,
получим, что

Конденса́тор (от лат. condensare —
«уплотнять», «сгущать») — двухполюсник с
определённым значением ёмкости и
малой омическойпроводимостью;
устройство для накопления заряда и
энергии электрического поля. Конденсатор
является пассивным электронным
компонентом. В простейшем варианте
конструкции состоит из двух электродов
в форме пластин (называемых обкладками),
разделённых диэлектриком,
толщина которого мала по сравнению с
размерами обкладок (см. рис.). Практически
применяемые конденсаторы имеют много
слоёв диэлектрика и многослойные
электроды, или ленты чередующихся
диэлектрика и электродов, свёрнутые в
цилиндр или параллелепипед со скруглёнными
четырьмя рёбрами (из-за намотки).

Конденсатор
в цепи постоянного
тока может
проводить ток в момент включения его в
цепь (происходит заряд или перезаряд
конденсатора), по окончании переходного
процесса ток
через конденсатор не течёт, так как его
обкладки разделены диэлектриком. В цепи
же переменного
токаон
проводит колебания переменного тока
посредством циклической перезарядки
конденсатора, замыкаясь так называемым током
смещения.

С
точки зрения метода
комплексных амплитуд конденсатор
обладает комплексным импедансом

,

где j — мнимая
единица, ω — циклическая
частота (рад/с)
протекающего синусоидального тока, f —
частота в ГцC —
ёмкость конденсатора (фарад).
Отсюда также следует, что реактивное
сопротивление конденсатора
равно: .
Для постоянного тока частота равна
нулю, следовательно, реактивное
сопротивление конденсатора бесконечно
(в идеальном случае).

При
изменении частоты изменяются
диэлектрическая проницаемость диэлектрика
и степень влияния паразитных параметров —
собственнойиндуктивности и
сопротивления потерь. На высоких частотах
любой конденсатор можно рассматривать
как последовательный колебательный
контур,
образуемый ёмкостью C,
собственной индуктивностью LC и
сопротивлением потерь Rn.

Резонансная
частота конденсатора
равна

При f
>f
p конденсатор
в цепи переменного тока ведёт себя
как катушка
индуктивности.
Следовательно, конденсатор целесообразно
использовать лишь на частотах f
<f
p,
на которых его сопротивление носит
ёмкостный характер. Обычно максимальная
рабочая частота конденсатора примерно
в 2—3 раза ниже резонансной.

Конденсатор
может накапливать электрическую
энергию.
Энергия заряженного конденсатора:

где U — напряжение (разность
потенциалов), до которого заряжен
конденсатор.

Основные параметры

Потенциал – φ – это отношение потенциальной энергии заряда в поле к этому заряду. Основная единица потенциала ровна 1в. Разность потенциалов между двумя точками называется напряжение.

  • U – напряжение
  • φ1 – φ2 = U
  • U = 1в
  • 1в = 103мв = 106мкв
  • 1кв = 103в

Разность потенциалов бывает между одноимёнными зарядами и разноимёнными.

φ1 = 10ед

  • φ1 – φ 2 = +10 – (+3) = +7ед
  • φ2 – φ 1 = 3 – (+10) = –7ед
  • φ1 – φ 3 = 10 – (–7) = 17ед

На управляющей сетке U относительно катода имеет отрицательный знак, так как напряжение на сетке меньше, а 25в чем на катоде.

Параметры электрического поля.

Напряжённость – это отношение силы, с которой электрическое поле действует на заряд к величине этого заряда.

E = F/q

  • Если E ровняется cons+ то поле называется однородное.
  • Если E ровно не cons+ то поле называется не однородное.

Закон Кулона – сила взаимодействия между двумя зарядами прямо пропорционально произведению этих зарядов и обратно пропорционально квадрату расстояния между ними и зависит от среды, в которой происходит взаимодействие.

F = q1 × q2/ε ×r2

  • F – сила взаимодействия (H);
  • q1 – q2 – заряды (K);
  • r – расстояние (M);
  • ε – диэлектрическая проницаемость вещества.

Силы и их действие на заряженную частицу

Теоретический эксперимент для исключения паразитных воздействий выполняют в идеальной среде. Вакуум обеспечивает отсутствие механических препятствий. Удаленность массивных тел предотвращает гравитационные влияния. Устраняют световые потоки.

Формула, поясняющая зависимость между основными параметрами

Если частицу с единичным зарядом (q) поместить в такую среду с электростатическим полем, она начнет перемещаться из точки с потенциалом ϕ1 в другое место с энергетическим запасом ϕ2. Будет выполнена работа (А).

Неравномерность силовых параметров поля показывают специальными линиями, которые можно характеризовать следующим образом:

  • направленность в сторону уменьшения потенциала от плюса (севера) к минусу (югу), соответственно;
  • отсутствие пересечений в любой точке поля;
  • уменьшение расстояния между отдельными компонентами свидетельствует об увеличении напряженности.

Изображение электрических полей с помощью эквипотенциальных поверхностей

Силовые линии условны только отчасти. По стрелке компаса можно определить направление силового вектора в каждой точке. Если построить касательные по точкам, будет сформирована траектория определенного участка. Близкое расположение отдельных линий свидетельствует о большей напряженности.

Если соединить точки с одинаковыми потенциалами, получатся эквипотенциальные поверхности. Они перпендикулярно пересекают силовые линии. Общая картинка наглядно демонстрирует распределение основных параметров поля.

Эквипотенциальные поверхности

Работа электростатического поля при перемещении заряда по линиям эквипотенциальных поверхностей выполняется без дополнительных силовых воздействий. Эту особенность можно использовать для бесконтактного ограничения траектории движения элементов механических узлов. Пример с точечным зарядом показывает, что циркуляция вектора напряженности по замкнутой траектории равна нулю.

Следует отметить! Полезная работа может выполняться в прямом и обратном направлении. С учетом базового принципа сохранения энергии можно сделать правильный вывод о накоплении потенциала в ходе этого процесса. Практическое применение – конденсатор в колебательном контуре.

В данной публикации подробно рассмотрена электростатика. Необходимо помнить о том, что нужны соответствующие коррекции при рассмотрении динамических процессов.

Сфера применения

Описываемое в данной статье явление обладает большой ролью в таких сферах, как медицина, химия, электротехника.

Использование в медицине

В медицине данное явление используется для улучшения кровообращения, восстановления поврежденных тканей, точечного прогревания, повышения температуры тела.

Медицинский УВЧ аппарат для прогревания

Применение в химии

В химии это явление применяется для разделения разнородных по составу жидкостей, фильтрации воды, удаления растворенных в веществах загрязнителей.

Электротехника

В электротехнике эта форма материи используется для беспроводной зарядки различных гаджетов (мобильных телефонов, планшетов) с помощью специального зарядного устройства, определения наличия в проводке напряжения бесконтактным способом (индикаторные отвертки на полевых транзисторах).

Работа по передвижению положительного заряда

Электрическое поле – это поток электронов от «+» до «-», приводящий к высокой напряженности области.

Поток – это количество линий электрического поля, проходящих через него. В каком направлении будут положительные электроны двигаться? Ответ: по направлению электрического поля от положительного (высокого потенциала) к отрицательному (низкому потенциалу). Поэтому положительно заряженная частица будет двигаться именно в этом направлении.

Интенсивность поля во всякой точке определяется как сила, воздействующая на положительный заряд, помещенный в эту точку.

Работа заключается в переносе электронных частиц по проводнику. По закону Ома, можно определить работу разными вариациями формул, чтобы провести расчет.

Из закона сохранения энергии следует, что работа – это изменение энергии на отдельном отрезке цепи. Перемещение положительного заряда против электрического поля требует совершения работы и в результате получается выигрыш в потенциальной энергии.

Заключение

Если электрическое поле создаётся одновременно множеством электрических зарядов, то результативная (общая) напряженность «E» в определённой точке электрического поля находится как геометрическая сумма всех имеющихся напряженностей, созданных в данной точке каждым конкретным электрическим зарядом в отдельности.

Дополнительную информацию об электрическом поле можно узнать из файла Что такое электрическое поле. А также в нашей группе ВК публикуются интересные материалы, с которыми вы можете познакомиться первыми. Для этого приглашаем читателей подписаться и вступить в группу. В завершение хочу выразить благодарность источникам, откуда почерпнут материал для подготовки статьи:

www.tel-spb.ru

www.electrohobby.ru

www.electricalschool.info

www.selectelement.ru

www.tehinfor.ru

www.educon.by

Мне нравится1Не нравится

Предыдущая
ТеорияЧто такое заземление простыми словами
Следующая
ТеорияЧто такое коэффициент полезного действия (КПД) и как рассчитать его по формуле

Оцените статью
Рейтинг автора
5
Материал подготовил
Андрей Измаилов
Наш эксперт
Написано статей
116
Добавить комментарий