Линейные и нелинейные электрические цепи

Отличия

Специфика ЛН — это показатель, по которому производится расчёт токов и остальных величин трёхфазной цепи. Подобная схема позволяет подключать одно- и трёхфазные контакты. Номинальное равно 380В и меняется при изменениях в ограниченной сети, к примеру, вследствие скачков.

Популярнейшей является цепь с нейтралью и заземлением. Подключение в такой системе производится по схеме:

  • к фазным проводам подсоединяются однофазные провода;
  • к 3-фазным — 3-фазные.

Типы соединений

Широта применения ЛН обуславливается его безопасностью и комфортностью разветвления цепи. Оборудование в таком случае подключается к фазному выводу, и лишь он не безопасен.

Расчёт системы несложен, при этом действуют стандартные физические формулы. Параметры ЛН сети замеряются мультиметром, а ФН — спецустройствами, например, вольтметром, датчиком тока, тестером.

Характеристики сети:

  1. Разводка подобной проводки не нуждается в применении профессионального оборудования. Достаточно отвёрток, которые имеют индикаторы.
  2. Вероятность удара током очень мала. Подобное объясняется присутствующей в цепи свободной нейтралью. Соединение проводников не требует подключения 0-вого вывода.
  3. Схема подходит для всех видов тока.

Важно! К 3-фазной цепи можно подключить 1-фазную. Наоборот сделать нельзя

Включение в трёхфазную цепь приёмников электрической энергии

  1. Подобная схема подключения пригодна для многих устройств, которым необходима высокая мощность, чтобы работать. ЛН позволяет увеличить КПД двигателя на33%.

При переключении обмоток генератора к треугольнику со звезды обуславливает увеличение в 1,73 раза величины ЛН.

Соединения в трёхфазных цепях

Важно! Сложность обнаружения повреждений в линейном соединении является немаловажным недостатком цепи, так как вследствие этого может случиться пожар. Отличие между ЛН и ФН состоит в различии соединяемых проводов обмоток

Чтобы проконтролировать параметры ЛН и ФН потребуется импульсный стабилизатор, по-другому — линейный стабилизатор. Этот прибор даёт возможность, сохраняя показатель на одном уровне, приводить в норму напряжение, если оно резко выросло. Прибор можно подключить к контактам электорооборудования, обычной розетке

Отличие между ЛН и ФН состоит в различии соединяемых проводов обмоток. Чтобы проконтролировать параметры ЛН и ФН потребуется импульсный стабилизатор, по-другому — линейный стабилизатор. Этот прибор даёт возможность, сохраняя показатель на одном уровне, приводить в норму напряжение, если оно резко выросло. Прибор можно подключить к контактам электорооборудования, обычной розетке.

Из каких элементов состоит электрическая цепь

Новички нередко задаются вопросом, из каких важных элементов состоит электрическая цепь. Такими составляющими являются:

  • Источник тока,
  • Нагрузка,
  • Проводник.

В состав могут в том числе входить такие элементы, как устройства коммутации, а также приборы защиты.

Условные обозначения электроустройств

Для возникновения тока, необходимо соединить две точки, одна из которых имеет избыток электронов по сравнению с другой. Другими словами, необходимо создать разность потенциалов между этими двумя точками. Как раз для получения разности потенциалов в цепи применяется источник тока.

Важно! Нагрузкой считается любой потребитель электрической энергии. Этот фактор оказывает сопротивление электрическому току и от величины сопротивления нагрузки зависит величина тока

Ток от источника энергии к нагрузке течёт по проводникам. В качестве кабеля можно использовать материалы с наименьшим сопротивлением (медь, серебро, золото).

1 2 3 4

А
что можно сказать о графиках 1,2 и 4? Какие
элементы характеризуют эти графики?

Нелинейный
элемент в любой точке ВАХ характеризуется
статическим сопротивлением, которое
равно отношению напряжения к току,
соответствующих этой точке (рис. 18).
Например, для точки а:

.

Кроме
статического сопротивления нелинейный
элемент характеризуется дифференциальным
сопротивлением, под которым понимается
отношение бесконечно малого или весьма
малого приращения напряжения ∆U
к соответствующему приращению ∆I
(рис. 18). Например, для точки а
ВАХ можно записать

где
β
– угол наклона касательной, проведенной
через точку а.

Рис.
18

Данные
формулы составляют основу аналитического
метода расчета простейших нелинейных
цепей.

Рассмотрим
примеры. Если статическое сопротивление
нелинейного элемента при напряжении
U1=20
В равно 5 Ом, то сила тока I1
составит…

  • 1
    А

  • 2
    А

  • 3
    А

  • 4
    А

Статическое
сопротивление нелинейного элемента
при токе 2 А составит…

  • 5
    Ом

  • 0,2
    Ом

  • 0,2
    См

  • 2
    Ом

Вывод
по третьему вопросу:
различают
линейные и нелинейные элементы
электрической цепи. В нелинейных
элементах не выполняется закон Ома.
Нелинейные элементы характеризуются
в каждой точке ВАХ статическим и
дифференцированным сопротивлением. К
нелинейным элементам относятся все
полупроводниковые приборы, газоразрядные
лампы и лампы накаливания.

Вопрос
№ 4. Графический метод расчета нелинейных

электрических
цепей (15 мин.)

Для
расчета нелинейных электрических цепей
применяются графический и аналитический
методы расчета. Графический метод более
простой и его мы и рассмотрим более
подробно.

Пусть
источник ЭДС Е
с внутренним сопротивлением r
питает два последовательно соединенных
нелинейных элемента или сопротивления
НС1
и НС2.
Известны Е,
r,
ВАХ 1
НС1 и ВАХ 2
НС2. Требуется определить ток в цепи Iн,
падения напряжения на внутреннем
сопротивлении источника и на нелинейных
элементах.

Сначала
строим ВАХ линейного элемента r.
Это прямая, проходящая через начало
координат. Напряжение U,
падающее на сопротивления контура,
определяется выражением

Чтобы
построить зависимость U=f(I),
необходимо сложить графически ВАХ 0,
1

и 2,
суммируя ординаты, соответствующие
одной абсциссе, затем другой и т.д.
Получаем кривую 3,
представляющую собой ВАХ всей цепи.
Использую эту ВАХ, находим ток в цепи
Iн,
соответствующее напряжению U=E.
Затем, используя найденное значение
тока, по ВАХ 0,
1

и 2
находим искомые напряжение U,
U
1,
U2

(рис. 19).

Рис.
19

Пусть
источник ЭДС Е
с внутренним сопротивлением r
питает два параллельно соединенных
нелинейных элемента или сопротивления
НС1
и НС2,
ВАХ которых известны. Требуется определить
ток в ветвях цепи I1
и I2,
падения напряжения на внутреннем
сопротивлении источника и на нелинейных
элементах.

Строим
ВАХ Iн
=
f
(
Uab)
.
Для
этого складываем графически ВАХ 1
и 2,
суммируя абсциссы, соответствующие
одной ординате, затем другой ординате
и т.д. Строим ВАХ всей цепи (кривая 0,1,2).
Для этого складываем графически ВАХ
и 1,2,
суммируя ординаты, соответствующие
определенным абсциссам.

Использую
эту ВАХ, находим ток в цепи Iн,
соответствующий напряжению U=E.

Использую
ВАХ 1,2,
определяем напряжение Uab,
соответствующее найденному току Iн,
и внутреннее падение напряжения U,
соответствующее этому току. Затем,
используя ВАХ
1

и 2
находим искомые токи I1,
I2,
соответствующие найденному напряжению
Uab
(рис. 20).

Рис.
20

Рассмотрим
следующие примеры.

При
последовательном соединении нелинейных
сопротивлений с характеристиками R1
и R2,
если характеристика эквивалентного
сопротивления RЭ

  1. пройдет
    ниже характеристики R1

  2. пройдет
    выше характеристики R1

  3. пройдет,
    соответствуя характеристике R1

  4. пройдет
    ниже характеристики R2

При
последовательном соединении линейного
и нелинейного сопротивлений с
характеристиками а и б характеристика
эквивалентного сопротивления…

  1. пройдет
    ниже характеристики а

  2. пройдет
    выше характеристики а

  3. пройдет,
    соответствуя характеристике а

  4. пройдет
    ниже характеристики б

Вывод
по четвертому вопросу:
нелинейные
электрические цепи постоянного тока
составляют основу электронных цепей.
Существует два метода их расчете:
аналитический и графический. Графический
метод расчета позволяет более просто
определить все необходимые параметры
нелинейной цепи.

Линейные электрические цепи

Линейные электрические цепи, у которых свободные колебания имеют затухающий характер, называются устойчивыми. Так, например, любая пассивная цепь является устойчивой. В линейных цепях с зависимыми источниками ( например, в цепях с электронными лампами или транзисторами) свободные колебания могут иметь затухающий характер — тогда цепь устойчива, а если они неограниченно возрастают, то цепь неустойчива.

Пассивные линейные электрические цепи обычно состоят из резисторов конденсаторов и катушек индуктивностей.

Теорема обратимости ( вариант с источником э. д. с..

Пассивные линейные электрические цепи обладают важным свойством, известным под названием обратимости.

Первая часть курса — Линейные электрические цепи, написанная Г. И. Атабековым, идентична по тексту предыдущему изданию. При подготовке к печати текст был тщательно проверен и все замеченные опечатки были исправлены.

Кроме рассмотренных принципов и свойств линейные электрические цепи обладают очевидным свойством однозначности электрического состояния всех своих элементов.

Гармонические и релейные СД используют линейные электрические цепи с переменными во времени параметрами — активными, омическими сопротивлениями. Вследст-вие наличия в схеме СД активных, омических сопротивлений появляются дополнительные потери, увеличивается потребление от источника измеряемого сигнала. Важным является создание СД на основе нелинейных или линейных с периодически изменяющимися во времени параметрами реактивных элементов, индуктивностей или емкостей

СД на основе реактивных элементов, обладающий малыми потерями, позволит создавать измерительные, автоматические устройства с малым собственным потреблением, что особенно важно в маломощных цепях измерительной техники, автоматики и телемеханики.

Почему можно сказать, что линейные электрические цепи с изменяющимися во времени параметрами занимают промежуточное положение между линейными цепями с неизменными параметрами и нелинейными электрическими цепями.

Почему можно сказать, что линейные электрические цепи с изменяющимися во времени параметрами занимают промежуточное положение между линейными цепями с неизменными параметрами и нелинейными электрическими цепями. Изложите известные Вам методы расчета цепей с переменными во времени параметрами. Какие колебания называют параметрическими. Что понимают под накачкой энергии в параметрическую цепь.

Плоскостная размерная цепь.

Наиболее широкое применение в вычислительных устройствах находят линейные электрические цепи с омическими элементами.

В этом издании в первую часть курса — Линейные электрические цепи, написанную Г. И. Атабековым, внесены терминологические изменения в соответствии с действующими в настоящее время стандартами. Кроме того, в соответствии с программой курса 1971 г. введены § 10 — 8 — 10 — 13, посвященные топологическим методам анализа линейных цепей, и переработана гл. Эта работа выполнена доц.

Курс Теоретические основы электротехники состоит из трех частей: I — Линейные электрические цепи ( автор Г И.

Не вдаваясь пока в смысл этого понятия, отметим, что линейные электрические цепи составляют обширный класс электрических систем, в том числе и систем электросвязи. Как и любая общеинженерная дисциплина, курс ТЛЭЦ дает знания, необходимые для изучения специальных курсов, в которых рассматриваются конкретные виды связных устройств. Кроме того, без овладения ТЛЭЦ невозможно изучение не только любых специальных курсов, но и других общеинженерных дисциплин. Это обусловлено четырьмя причинами. Во-первых, линейные электрические цепи являются электрическими системами, которые входят в состав любых устройств электросвязи и радиотехники. Во-вторых, составные части связного оборудования, которые не относятся к классу линейных электрических цепей, сами содержат эти цеди в качестве компонентов. В-третьих, некоторые устройства, содержащие, например, электронные приборы, не являются линейными электрическими цепями, но в определенном режиме работы обладают свойствами таких цепей и их анализ производится на основе ТЛЭЦ. В-четвертых, в курсе ТЛЭЦ изучаются, в частности, такие теоретические положения и методы расчета электрических устройств, которые являются общими как для линейных цепей, так и для любых других электрических систем.

Приняв это допущение, можно при оценке влияния соединений рассматривать их как линейные электрические цепи с сосредоточенными параметрами.

О курсе

Курс теории линейных электрических цепей посвящён законам и методам анализа электромагнитных процессов, связанных с преобразованием энергии идеализированными объектами, обладающими линейной вольт-амперной характеристикой. Этот курс является основным разделом электротехники, на базе которого строятся теории нелинейных электрических цепей и электрических машин.

Цель курса – получение базовых знаний в области теории линейных электрических цепей, достаточных для специалистов технических направлений подготовки неэлектротехнических профилей, а также для всех желающих познакомиться с основами электротехники и получить навыки решения задач. При изучении каждого из восьми разделов курса используются интерактивные задания, характер которых соответствует задачам повседневной инженерной практики.

1.2. Закон Ома для участка цепи

Напряжение Uab
на участке ab
ЭЦ (рис.1.3.) понимают разность потенциалов
между крайними точками этого участка.
Ток I
течет от точки «а»
большего потенциала к точке b
меньшего потенциала, т.е.
на величину падения напряжения на
сопротивленииR

Рис.
1.3.

В соответствии с
определением напряжение между точками
а
и b:

Тогда напряжение
на сопротивлении R
равно произведению протекающего по
нему тока на величину этого сопротивления.
Так определяется закон Ома для участка
цепи, не содержащего ЭДС, который можно
записать как

Рассмотрим участок
цепи, содержащий помимо сопротивления
ЭДС, Е.

а)

б)

Рис.
1.4.

На рис. 1.4. (а и б)
показаны участки цепей с источником
ЭДС, по которым протекает ток I.
Найдем разность потенциалов (напряжение)
между точками «а»
и «с».
Согласно определению в обоих случаях
имеем

.

На рис.1.4.а)
перемещение от точки «с»
к точке b
является встречным направлению ЭДС Е,
поэтому
на величинуЕ

.

Потенциал в точке
b
на рис. 1.4.б)оказывается
выше, чем в точке с
на величину
ЭДС Е

.

Поскольку ток
течет от более высокого потенциала к
более низкому, в обеих схемах а
и b
рис. 1.4. потенциал точки а
выше потенциала
точки b
на величину падения напряжения на
сопротивлении R

.

Таким образом, на
рис. 1.4.а)

,

а
на рис. 1.4.б).

,
или
.

Т.о., для участка
цепи, содержащего источник ЭДС, можно
найти ток этого участка по разности
потенциалов
.

Ток для схемы рис.
1.4.а) ,

для схемы рис.1.4.б)
.

Полученные уравнения
выражают закон Ома для участков цепи,
включающих источники ЭДС, направленные
по току и против тока.

2.3 Исследование переходных процессов в электрических цепях, содержащих конденсатор и сопротивление

Цепь с последовательно включенными конденсатором емкостью С = 50 мкФ и сопротивлением R = 10 КОм подсоединяется к источнику постоянного напряжения U = 50 В (переключатель в положении 1). Определить законы изменения переходных напряжений и тока при заряде конденсатора и построить их графики. Затем цепь отключается от источника и одновременно переключатель переводится в положение 2. Определить законы изменения переходных напряжений и тока при разряде конденсатора и построить их графики. Определить фактическую длительность заряда и разряда конденсатора и энергию электрического поля при 1 = Зτ. Схема цепи приведена на рис.2.6

рис 2.6

Дано: С = 50 мкФ, R = 10 КОм, U = 50 В.

Определить: i=f (t),t; uc
=f (t),W.

1) Переключатель в положении 1 (заряд конденсатора)

τ =RּC=104
ּ50ּ16-6
=0,5c

На основании второго закона коммутации получены законы, характеризующие напряжение и ток при заряде конденсатора.

где U- напряжение источника

uуст
=U- установившееся значение напряжения при заряде конденсатора

— свободная составляющая напряжения при заряде конденсатора.

Зарядный ток равен свободной составляющей, т.к ток установившегося режима равен 0 (iуст
=0).

Длительность заряда конденсатора:

t=5τ=5ּ0,5=2,5 с.

Вычисляем значение напряжения на конденсаторе при его заряде для значений времени t=0, τ, 2τ, 3τ, 4τ, 5τ.

t=0,
В;

t=τ,
B;

t=2τ,
B;

t=3τ,
B;

t=4τ,
B;

t=5τ,
B.

Аналогично вычисляем значения зарядного тока согласно закону изменения переходного тока при заряде конденсатора для значений времени t=0, τ, 2τ, 3τ, 4τ, 5τ.

t, c τ
i, мкА 25 9, 19 3,38 1,24 0,46 0,17

Согласно полученным результатам строим графики зарядного напряжения и тока в зависимости от τ. (рис 2.7)

рис 2.7

Из построенных графиков u (t) и i (t) можно для любого момента времени определить значение u и i, а также рассчитать запасенную энергию в электрическом поле заряженного конденсатора. Например, при t=3τ:

Дж.

2) Переключатель в положении 2 (разряд конденсатора).

Быстрота разряда конденсатора также зависит от параметров цепи и характеризуется постоянной времени, разряда конденсатора:

τ =RC=104
ּ50ּ10-6
=0,5 с

На основании второго закона коммутации получены законы, характеризующие напряжение и ток при разряде конденсатора:

где U- напряжение заряженного конденсатора до начала разряда.

Разрядные напряжения и ток равны их свободным составляющим, т.к напряжение и ток установившегося режима после разряда равны 0 (uc уст
=0, iуст
=0).

Длительность разряда конденсатора:

t=5τ=0,5ּ5=2,5 с.

Вычисляем значения напряжения конденсатора при его разряде для, значений времени

t=0, τ, 2τ, 3τ, 4τ, 5τ.

t=0,
В;

t=τ,
B;

t=2τ,
B;

t=3τ,
B;

t=4τ,
B;

t=5τ,
B.

Аналогично вычисляем значения разрядного тока согласно закону изменения переходного тока при разряде конденсатора для тех же значений времени.

А.

Знак «-» говорит о том, что разрядный ток имеет обратное направление зарядному.

t=0,
мкА;

t=τ,
мкА;

t=2τ,
мкА;

t=3τ,
мкА;

t=4τ,
мкА;

t=5τ,
мкА.

Согласно полученным расчетам строим графики разрядного напряжения и тока в зависимости от τ (рис 2.8).

рис 2.8

Энергия электрического поля конденсатора в момент времени t=3τ:

Дж.

1.2.1 Потери в сердечниках нелинейных индуктивных катушек, обусловленные вихревыми токами

Если по индуктивной катушке со стальным сердечником проходит
переменный ток, то в сердечнике возникает переменный магнитный поток, под
действием которого в листах сердечника образуются вихревые токи. В плоскости
листа, перпендикулярной магнитному потоку, по закону электромагнитной индукции
наводится ЭДС. Эта ЭДС вызывает в нем ток, который называют вихревым. Вихревые
токи по закону Ленца стремятся создать поток, встречный по отношению к
вызвавшему их потоку.

Потери энергии в листе на вихревые токи пропорциональны
квадрату наведенной в контурах листа ЭДС и обратно пропорциональны
сопротивлению контуров. ЭДС, наводимые в контурах, по которым замыкаются
вихревые токи, при заданной ширине листа пропорциональны толщине листа а,
амплитудному значению индукции и частоте. В свою очередь, сопротивление контура
пропорционально его периметру и удельному сопротивлению. Потери энергии на
вихревые токи пропорциональны квадрату амплитудного значения индукции, квадрату
частоты и квадрату толщины листа.

Уменьшить потери в листовом сердечнике на вихревые токи можно
двумя путями:

)        изготовлением сердечника из тонких изолированных
друг от друга листов

При частоте 50 Гц толщина листов обычно 0,35-0,5 мм; при
высоких частотах — до 0,005 мм.

Кроме потерь от вихревых токов в сердечнике есть еще потери,
обусловленные гистерезисом и магнитной вязкостью.

1.2.2 Потери в ферромагнитном сердечнике,
обусловленные гистерезисом

Ферромагнитным материалам свойственно явление гистерезиса,
которое вызвано отставанием изменения магнитной индукции от изменения
напряженности магнитного поля. Площадь гистерезисной петли в координатах,
снятая при достаточно медленном изменении магнитного поля во времени (когда
вихревые токи практически отсутствуют), характеризует энергию, выделяющуюся в
единице объема ферромагнитного материала за один период переменного тока (за
одно перемагничивание).

Потери в сердечнике, обусловленные гистерезисом,
пропорциональны объему сердечника, первой степени частоты и площади
гистерезисной петли. От толщины листов потери на гистерезис не зависят.

Гистерезисные петли при достаточно быстром изменении
магнитного поля во времени называют динамическими. Динамические петли шире
соответствующих статических за счет вихревых токов и магнитной вязкости.

Степень отличия динамической петли от соответствующей
статической зависит от скорости перемагничивания (от частоты), удельного
электрического сопротивления материал а, толщины листов, температуры и наличия
в магнитном потоке высших гармоник.

1.2.3 Схема замещения нелинейной индуктивной
катушки

В расчетном отношении нелинейную индуктивную катушку можно
представить в виде схемы на рисунке 6.

В ней параллельно с идеализированной (без потерь) нелинейной
индуктивностью включено сопротивление потери в котором имитируют потери энергии
в сердечнике на гистерезис и вихревые токи, а последовательно включено
резистивное сопротивление самой обмотки напряжение на нелинейной индуктивности.
Потери энергии на гистерезис и вихревые токи зависят от качества
ферромагнитного материала и толщины листов сердечника.

Рисунок
6. Схема замещения катушки

Если сердечник выполнен из низкокачественного магнитного
материала, то потери в нем относительно велики, а сопротивление достаточно мало
и ток может оказаться соизмеримым с током протекающим по идеализированной (без
потерь) нелинейной индуктивности; в этом случае ветвь с сопротивлением
необходимо учитывать в расчете.

Если же сердечник изготовлен из тонких листов высококачественного
магнитомягкого материала, то потери в сердечнике малы, а сопротивление очень
велико и потому ветвь с сопротивлением можно не учитывать. Часто вводят еще
одно упрощение: полагают резистивное сопротивление обмотки настолько малым, что
с падением напряжения в нем можно не считаться.

Переход от схемы замещения на рисунке 6, а, а к схеме замещения на
рис. 6, б, вызван стремлением облегчить расчет цепей. При этом учитывают
основной полезный нелинейный эффект (нелинейность между индукцией и
напряженностью и пренебрегают побочным вредным эффектом (потерями,
обусловленными гистерезисом и вихревыми токами в сердечнике).

Физический смысл первого закона Кирхгофа

Первый
закон устанавливает связь между токами
для узлов электрической
цепи. Он вытекает из принципа непрерывности,
согласно которому суммарный поток
зарядов, образующих электрический ток,
проходящих через любую поверхность
равен нулю. Т.е. количество прошедших
зарядов в одну сторону равно количеству
зарядов, прошедших в другую сторону.
Т.е. количество зарядов никуда не может
деться. Они не могу прост исчезнуть.

  1. сколько
    уравнений составляется по первому
    закону Кирхгофа и сколько по второму?

Кол-во
уравнений, первый закон Кирхгофа =
Кол-во узлов –
1

Кол-во
уравнений, второй закон Кирхгофа =
Кол-во ветвей –
Кол-во узлов +
1

  1. Понятие
    независимого контура. Чему равно число
    независимых контуров в любой цепи?

Независимый
контур
— это замкнутый участок электрической
цепи, проложенный через ветви цепи,
содержащий хотя бы одну новую ветвь,
неиспользованную при поиске других
независимых контуров.

  1. понятия
    узел, ветвь, электрическая цепь.

Электрическая
цепь
характеризуется совокупностью элементов,
из которых она состоит, и способом их
соединения. Соединение элементов
электрической цепи наглядно отображается
ее схемой. Рассмотрим для примера две
электрические схемы (рис. 1, 2), введя
понятие ветви и узла.

Рис.1

Рис.2

Ветвью называется
участок цепи, обтекаемый одним и тем же
током.

Узел –
место соединения трех и более ветвей.

  1. Что
    такое потенциальная диаграмма как она
    строится?

 Под
потенциальной диаграммой
понимают график распределения потенциала
вдоль какого-либо участка цепи или
замкнутого контура. По оси абсцисс на
нем откладывают сопротивления вдоль
контура, начиная с какой-либо произвольной
точки, по оси ординат — потенциалы. Каждой
точке участка цепи или замкнутого
контура соответствует своя точка на
потенциальной диаграмме.

  1. Каковы
    особенности режимов работы аккумуляторной
    батареи?

  1. Метод
    наложения его достоинства и недостатки

  1. Сущность
    метода эквивалентного генератора и
    способы определения параметров активного
    двухполюсника

Этот
метод применяется в тех случаях, когда
требуется рассчитать ток в какой-либо
одной ветви при нескольких значениях
ее параметров (сопротивления и ЭДС) и
неизменных параметрах всей остальной
цепи. Сущность метода заключается в
следующем. Вся цепь относительно зажимов
интересующей нас ветви представляется
как активный двухполюсник, который
заменяется эквивалентным генератором,
к зажимам которого подключается
интересующая нас ветвь. В итоге получается
простая неразветвленная цепь, ток в
которой определяется по закону Ома. ЭДС
ЕЭ эквивалентного
генератора и его внутреннее сопротивление
RЭ находятся
из режимов холостого хода и короткого
замыкания двухполюсника.

  1. Сущность
    метода контурных токов и напряжения
    двух узлов.

Метод
контурных токов можно применить для
расчета сложных электриче­ских цепей,
имеющих больше двух узловых точек.
Сущность метода контурных токов
заключается в предположении, что в
ка­ждом контуре проходит свой ток
(контурный ток). Тогда на общих участках,
расположенных на границе двух соседних
контуров, будет протекать ток, равный
алгебраической сумме токов этих контуров.

  1. Режимы
    работы источников питания.

  1. Покажите,
    что условием максимальной передачи
    мощности от источника к приемнику
    электрической энергии является равенство
    Rвн=Rн

Оцените статью
Рейтинг автора
5
Материал подготовил
Андрей Измаилов
Наш эксперт
Написано статей
116
Добавить комментарий